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第八百零七章 我徐某人从未开挂 思维卡激活（第3页）

换而言之。

按照孤点粒子的情况来推测，后两个阶段应该也有对应的。。。唔怎么说呢，应该描述为有对应的物理现象？

剩余的两个阶段徐云也花了一些零散时间研究过，奈何由于能力问题，他一直没有找出正确的解——如今徐云的能力大概在教授之上院士之下，而这两个阶段中最简单的第二阶段也属于菲尔兹奖。。。也就是数学最高奖的难度层次了。

至于第三阶段的那个神秘比值。。。。徐云敢肯定，它一定是一项可以震动世界的结果，保守估计都和相对论是同一级的，属于徐云目前哪怕花掉所有思维卡都不可能触及的高度。

至少。。。。徐云得和老爱见过一次面，才有可能讨论那事儿。

当然了。

没结果归没结果，徐云倒也不至于一点收获都没有。

譬如在解方程的过程中他就发现，第二阶段的最终成果应该与某个机理有关。

因为徐云在期间发现了温度和类似层状结构的表达式，显然是某种物理现象的新媒介，而且多半和晶体有一定关系。

所以在得知了自己答辩委员会的评审阵容之后，徐云便把主意打到了第二阶段的成果上。

他有一种预感，第二阶段的这个未必能够给他带来多少奖项上的荣誉，但很可能会产生某种更大的影响力。

当然了。

即便徐云的猜测有误也没事儿，徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。

随后徐云深吸一口气，将注意力放到了面前的算纸上。

只见他拿起笔，很快在纸上写下了那道方程：

4DB2=4（√（D1D2））2[2D0]2=√（D1D2）[D0]=（1-η2）≤1。。。。。。。

{qjik}K（Zt）=∑（jik=S）∏（jik=q）（Xi）（ωj）（rk）；（j=0，1，2，3…；i=0，1，2，3…；k=0，1，2，3…）

{qjik}K（Zt）=[xaK（Z±S±N±p），xbK（Z±S±N±p），…，xpK（Z±S±N±p），…}∈{DH}K（Z±S±N±p）。。。。。。。

（1-ηf2）（Z±3）=[{K（Z±3）√D}{R}]K（Z±M±N±3）=∑（ji=3）（ηa+ηb+ηc）K（Z±N±3）；

（1-η2）（Z±（N=5）±3）：（K（Z±3）√120）K[（13）K（8+5+3）]K（Z±1）≤1（Z±（N=5）±3）；

W（x）=（1-η[xy]2）K（Z±S±N±p）t{0，2}K（Z±S±N±p）t{W（x0）}K（Z±S±N±p）t。。。。。。。。。。。

最后的一个公式。。。或者说一个数值为：

Le（sx）（Zt）=[∑（1C（±S±p）-1{∏xi-1}]-1=∏（1-X（p）p-s）-1。

这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组，涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。

其中第一阶段是一到三行，通过∑（jik=S）∏（jik=q）（Xi）（ωj）可以确定曲面与经线成了某个定角，从而假设定模型λ=（A，B，π），以及观测序列O=（o1，o2，。。。，oT）。

按照上面的逻辑推导，就可以得出孤点粒子的概率轨道。

而徐云现在要做的则是。。。。。

推导第三到第五行，也就是第二阶段。

徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题，再将现在的收敛半径变为无穷大，从而在整个实数线上收敛。

如今在陈景润思维卡的加持下，徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。

随后他顿了顿，继续推导了起来。

“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域，就幂级数来说，这个区域总是具有圆盘的形状。。。。。。”

“然后利用高斯函数的Fourier变换F{e?a2t2}（k）=πae?π2k2a2，以及Poisson求和公式可以得到。。。。。。”

“考虑积分g（s）=12πi∮γzs?1e?z?1dz，其中围道应该是limk→∞gk（s）=g（s）。。。。。”（这些推导是我自己算的，这部分我不太确定正不正确，用了留数定理和梅林积分变换，要是有问题欢迎指正或者读者群私聊我，这种涉及到比较多数学问题的推导不是我的专精方向）

众所周知。

解析延拓就是指两个解析函数f1（z）与f2（z）分别在区域D1与D2解析，区域D1与D2有一交集D，且在区域D上恒有f1（z）=f2（z）。

这时便可以认为解析函数f1（z）与f2（z）在对方的区域上互为解析延拓，同时解析函数f1（z）与f2（z）实际上是同一函数f（z）在不同区域的不同表达式。

举个最简单的例子。